Вираз (1.4) є основним рівнянням кінетичної теорії газів. За цим
рівнянням тиск газу, який зумовлений ударами молекул об стінку в їхньому
хаотичному русі, чисельно дорівнює двом третинам середньої кінетичної
енергії теплового руху молекул, що містяться в одиничному об’ємі.
Оскільки концентрація
N
n
V
, то
2
3
PV N
. Якщо кількість молекул
дорівнює числу Авогадро
NA
.
PV N A
Зіставивши це рівняння з виразом (1.2), матимемо
N RT A
Звідси
3 3
,
2 2 A
R
T kT
(1.5)
де
k – стала Больцмана (
23 k 1,38 10 Дж/К
).
Об’єднуючи рівняння (1.4) та (1.5) отримуємо
P nkT .
Закон Бойля-Маріотта. Для будь-якої маси газу при сталій
температурі тиск змінюється обернено пропорційно до його об’єму
const P
або
PV const
Залежність
P f V ( )
при
T const
зображується гіперболою, яка називається
ізотермою.
7
Закон Гей-Люссака. Об’єм сталої маси ідеального газу при ізобарному
нагріванні
P const
збільшується прямо пропорційно до його абсолютної
температури
const
T
а
Вираз (1.4) є основним рівнянням кінетичної теорії газів. За цим
рівнянням тиск газу, який зумовлений ударами молекул об стінку в їхньому
хаотичному русі, чисельно дорівнює двом третинам середньої кінетичної
енергії теплового руху молекул, що містяться в одиничному об’ємі.
Оскільки концентрація
N
n
V
, то
2
3
PV N
. Якщо кількість молекул
дорівнює числу Авогадро
NA
, то
2
.
3
PV N A
Зіставивши це рівняння з виразом (1.2), матимемо
2
.
3
N RT A
Звідси
3 3
,
2 2 A
R
T kT
N
(1.5)
де
k – стала Больцмана (
23 k 1,38 10 Дж/К
).
Об’єднуючи рівняння (1.4) та (1.5) отримуємо
P nkT .
Закон Бойля-Маріотта. Для будь-якої маси газу при сталій
температурі тиск змінюється обернено пропорційно до його об’єму
const P
V
або
PV const
.
Залежність
P f V ( )
при
T const
зображується гіперболою, яка називається
ізотермою.
7
Закон Гей-Люссака. Об’єм сталої маси ідеального газу при ізобарному
нагріванні
P const
збільшується прямо пропорційно до його абсолютної
температури
V
const
T
а